Sea

${\displaystyle \Delta _{n}=\left[{\begin{matrix}m_{0}&m_{1}&m_{2}&\cdots &m_{n}\\m_{1}&m_{2}&m_{3}&\cdots &m_{n+1}\\m_{2}&m_{3}&m_{4}&\cdots &m_{n+2}\\\vdots &\vdots &\vdots &\ddots &\vdots \\m_{n}&m_{n+1}&m_{n+2}&\cdots &m_{2n}\end{matrix}}\right]}$ 

y

${\displaystyle \Delta _{n}^{(1)}=\left[{\begin{matrix}m_{1}&m_{2}&m_{3}&\cdots &m_{n+1}\\m_{2}&m_{3}&m_{4}&\cdots &m_{n+2}\\m_{3}&m_{4}&m_{5}&\cdots &m_{n+3}\\\vdots &\vdots &\vdots &\ddots &\vdots \\m_{n+1}&m_{n+2}&m_{n+3}&\cdots &m_{2n+1}\end{matrix}}\right].}$ 

Entonces { m_n : n = 1, 2, 3, ... } es una secuencia de momentos de alguna medida en ${\displaystyle [0,\infty )}$  con soporte infinito si y solo si para todos los n, ambos

${\displaystyle \det(\Delta _{n})>0\ \mathrm {and} \ \det \left(\Delta _{n}^{(1)}\right)>0.}$ 

{ m_n : n = 1, 2, 3, ... } es una secuencia de momentos de alguna medida sobre ${\displaystyle [0,\infty )}$  con soporte finito de tamaño m si y solo si para todo ${\displaystyle n\leq m}$ , ambos

${\displaystyle \det(\Delta _{n})>0\ \mathrm {and} \ \det \left(\Delta _{n}^{(1)}\right)>0}$ 

y para todos los ${\displaystyle n}$  más grandes

${\displaystyle \det(\Delta _{n})=0\ \mathrm {and} \ \det \left(\Delta _{n}^{(1)}\right)=0.}$ 

Hay varias condiciones suficientes para la unicidad, por ejemplo, la condición de Carleman establece que la solución es única si

${\displaystyle \sum _{n\geq 1}m_{n}^{-1/(2n)}=\infty ~.}$ 

• Reed, Michael; Simon, Barry (1975), Fourier Analysis, Self-Adjointness, Methods of modern mathematical physics 2, Academic Press, p. 341 (exercise 25), ISBN 0-12-585002-6 .