Un parhelio de Liljequist es un tipo de halo poco común. Aparece en forma de un punto brillante en el círculo parhélico a aproximadamente 150–160° del Sol; es decir, entre la posición del parhelio de 120° y el antélion.

Cuando el Sol está en el horizonte, un parhelio de Liljequist aparece a unos 160° de distancia y se extiende aproximadamente 10°. A medida que el Sol asciende hasta los 30° sobre el horizonte, este fenómeno se desplaza lentamente hacia los 150°, desapareciendo cuando el Sol supera esta altura.^[1]​Al igual que el parhelio de 120°, se forma cuando los rayos de luz atraviesan cristales de hielo en forma de placas orientadas horizontalmente, presentando un característico color blanco azulado.^[2]​

El parhelio de Liljequist fue observado por primera vez en 1951 por Gösta Hjalmar Liljequist en Maudheim, Antártida, durante la Expedición Antártica noruego-británica-sueca que tuvo lugar entre 1949 y 1952. Años más tarde, en 1987, el fenómeno fue simulado en laboratorio por el Dr. Eberhard Tränkle (1937-1997) y Robert Greenler, y su explicación teórica fue desarrollada por Walter Tape en 1994.^[1]​

Un estudio teórico y experimental^[3]​^[4]​sobre el parhelio de Liljequist, provocado por cristales de hielo con forma de placas hexagonales perfectas, reveló que la posición azimutal de máxima intensidad se presenta en

${\displaystyle \theta _{{\rm {L}}1}=2\arccos \left(n\sin \left({\frac {\pi }{3}}-\alpha _{\rm {TIR}}\right)\right)}$ ,

donde el índice de refracción ${\displaystyle n}$ que se debe usar para calcular el ángulo crítico de reflexión interna total ${\displaystyle \alpha _{\rm {TIR}}=\arcsin(1/n)}$ en este contexto es el índice de Bravais para rayos inclinados. Este índice se define como:${\displaystyle n(e)={\sqrt {n^{2}-\sin \left(e\right)^{2}}}/\cos \left(e\right)}$ para una elevación solar ${\displaystyle e}$ . Para el hielo a elevación solar cero, este ángulo es ${\displaystyle \theta _{{\rm {L}}1}\approx 153^{\circ }}$ . Debido a la dispersión característica del hielo, este ángulo varía ligeramente, creando un tono azulado o cian cerca de esta posición azimutal. El arco se extiende hacia el antelio, terminando en un ángulo máximo definido como ${\displaystyle \theta _{{\rm {L}}2}^{\rm {max}}}$

${\displaystyle \theta _{{\rm {L}}2}^{\rm {max}}={\frac {5\pi }{6}}+\arcsin \left(n\sin \left({\frac {\pi }{3}}-\alpha _{\rm {TIR}}\right)\right)}$ .