La ley de Friedel, llamada así en honor al mineralogo francés Georges Friedel (1865-1933), es una propiedad de las transformadas de Fourier de funciones reales.^[1]​ Dada una función real ${\displaystyle f(x)}$, su transformada de Fourier

${\displaystyle F(k)=\int _{-\infty }^{+\infty }f(x)e^{ik\cdot x}dx}$

tiene las siguientes propiedades:

${\displaystyle F(k)=F^{*}(-k)\,}$

donde ${\displaystyle F^{*}}$ es la compleja conjugada ${\displaystyle F}$.

Los puntos centrosimétricos ${\displaystyle (k,-k)}$ se llaman pares de Friedel.

El cuadrado de la amplitud (${\displaystyle |F|^{2}}$) es centrosimétrico:

${\displaystyle |F(k)|^{2}=|F(-k)|^{2}\,}$

La fase ${\displaystyle \phi }$ of ${\displaystyle F}$ es antisimétrica:

${\displaystyle \phi (k)=-\phi (-k)\,}$.

La ley de Friedel es usada en difracción de rayos X, cristalografía y dispersión de potenciales reales junto con la aproximación de Born. Nótese que una operación semejante (conocida como Opération de maclage) es equivalente a la inversión de un centro y las intensidades de los individuos son equivalentes bajo la ley de Friedel.^[2]​^[3]​^[4]​