El efecto Miller fue llamado así en honor a John Milton Miller.^[1]​ Cuando Miller publicó su trabajo en 1920, estaba trabajando en triodos de tubos de vacío, sin embargo la misma teoría se aplica a dispositivos más modernos, tales como un Transistor de unión bipolar y Transistores MOS.

Considérese un amplificador inversor de voltaje ideal de ganancia ${\displaystyle -A_{v}}$  con una impedancia ${\displaystyle Z}$  conectada entre sus nodos de entrada y salida. El voltaje de salida es por consiguiente ${\displaystyle V_{o}=-A_{v}V_{i}}$ . Asumiendo que la entrada del amplificador no lleva corriente, toda la corriente de entrada fluye a través de ${\displaystyle Z}$ , y por consiguiente está dada por:

${\displaystyle I_{i}={\frac {V_{i}-V_{o}}{Z}}={\frac {V_{i}(1+A_{v})}{Z}}}$ 

La impedancia de entrada del circuito es:

${\displaystyle Z_{in}={\frac {V_{i}}{I_{i}}}={\frac {Z}{1+A_{v}}}.}$ 

En consecuencia la capacitancia efectiva o capacitancia de Miller C_M es el valor físico de C multiplicado por el factor ${\displaystyle (1+A_{v})}$ .^[2]​